走进不科学 第1333节（4 / 4）
后世的粒子物理有一个铁律，叫做所有的费米子都必须满足u（1）的局域对称性。
具体来说就是：
费米子对应的旋量场在进行以下的变换后，拉格朗日密度的形式不变。
ψ（x）→eiα（x）ψ（x）这里的变换包含α（x）这个有关坐标的函数，所以不同点的变换规则不同，称为“局域对称性”。
但问题是在眼下这个时代，费米子的局域对称性存在一个问题。
因为它的的原始拉格朗日量为l=ψ－（iγμaμ－m）ψ，看这个表达式就很容易发现这个拉格朗日量在u（1）的变换下并不是守恒的。
其原因就在于像广义相对论这种一样一个协变量的导数，其实并不是协变的。
赵忠尧等人则在对撞中发现一颗电子在某种特殊的偏转角后，出现了一个很奇怪的量化性轨迹。
这个轨迹在数学上的表达式就是dμ=aμ＋ieaμl=ψ－（iγμdμ－m）ψaμ，也就是在庞加莱群的变换下出现了一个矢量场。 ↑返回顶部↑
具体来说就是：
费米子对应的旋量场在进行以下的变换后，拉格朗日密度的形式不变。
ψ（x）→eiα（x）ψ（x）这里的变换包含α（x）这个有关坐标的函数，所以不同点的变换规则不同，称为“局域对称性”。
但问题是在眼下这个时代，费米子的局域对称性存在一个问题。
因为它的的原始拉格朗日量为l=ψ－（iγμaμ－m）ψ，看这个表达式就很容易发现这个拉格朗日量在u（1）的变换下并不是守恒的。
其原因就在于像广义相对论这种一样一个协变量的导数，其实并不是协变的。
赵忠尧等人则在对撞中发现一颗电子在某种特殊的偏转角后，出现了一个很奇怪的量化性轨迹。
这个轨迹在数学上的表达式就是dμ=aμ＋ieaμl=ψ－（iγμdμ－m）ψaμ，也就是在庞加莱群的变换下出现了一个矢量场。 ↑返回顶部↑