走进不科学 第1333节（3 / 4）
这个粒子后来在宇宙射线中被发现（1947年），即π介子。
接着1947年。
两位英国科学家罗彻斯特和巴特勒发现了奇异粒子，也就是强子超子这些复合粒子。
在眼下这个时代，科学界发现的强子数量超过了200枚。
这超过200枚的强子中，没有一枚是末态粒子是超子的情况。
但是……
赵忠尧等人在这篇论文里，却附上了一张末态超子的数据表格。
加之最早一页附带的喷柱图……
蓦然。
古兹密特的心中冒出了一个念头：
难道说……
那些华夏人真的发现了什么？
于是他深吸一口气，继续看了下去。
在末态超子表格的后一页，赵忠尧附加上了一个推导过程：
【对称性的定义在物理中是众所周知的：如果一个无限小变换δ^Φ是对称变换，则存在一个k，使得δ^l=dk。】
【如果δ^1l=dk1，δ^2l=dk2，即二元组（δ^1Φ，k1），（δ^2Φ，k2），那么有（c1δ^1Φ＋c2δ^2Φ，c1k1＋c2k2）δ^Φ在边界上满足条件，使分部积分中的边界项消失对时空中任意两个无交的闭子集c1，c2包含于m，对于a（δ^1Φ，k1），总能找到（δ^2Φ，k2），使（δ^1Φ，k1）=（δ^2Φ，k2），ax∈c1】
【但（δ^2Φ，k2）=0，ax∈c2第三个条件最为关键，它意味着任意的对称变换总可以分解成多个子集上的和，这刻画了局域性。】
【第一个条件对于全局变换也对，以后将看到第二个条件保证了变换定义的荷为0，这也是局域性的体现，即无穷远处的场不参与变换。整体变换总是改变无穷远处的场，因此它对应的荷不为0……】
【局域对称性δ^Φ∈wΦ包含于tΦf。这里记δ^∈tf，是一个切矢量场，可以定义切矢量场的李括号[δ^1，δ^2]Φ∈wΦ，因此局域对称性构成封闭的李代数g。由frobenius定理，所有局域对称性所张成的wΦ可积，可以定义积分子流形……】
如果此时徐云在场并且看到了这段内容，他估计会很感慨的拍一拍古兹密特的肩膀，说一声老哥俺理解你。
毕竟……
当初在看到这段推导的时候，徐云的下巴也差点被惊到了地下。
没错。
这段推导并不是初版论文的内容，而是赵忠尧等人补充的新成果：
当初的初版内容主要基于串列式加速器的首次启动数据，大概还有20％左右是需要后续实验填充的。
不久前。
在组织上批复了一批电能后，赵忠尧等人又进行了数次撞击实验。
而就在某次撞击实验中，他们发现了一个全新的现象。
也就是……
u（1）局域对称性。 ↑返回顶部↑
接着1947年。
两位英国科学家罗彻斯特和巴特勒发现了奇异粒子，也就是强子超子这些复合粒子。
在眼下这个时代，科学界发现的强子数量超过了200枚。
这超过200枚的强子中，没有一枚是末态粒子是超子的情况。
但是……
赵忠尧等人在这篇论文里，却附上了一张末态超子的数据表格。
加之最早一页附带的喷柱图……
蓦然。
古兹密特的心中冒出了一个念头：
难道说……
那些华夏人真的发现了什么？
于是他深吸一口气，继续看了下去。
在末态超子表格的后一页，赵忠尧附加上了一个推导过程：
【对称性的定义在物理中是众所周知的：如果一个无限小变换δ^Φ是对称变换，则存在一个k，使得δ^l=dk。】
【如果δ^1l=dk1，δ^2l=dk2，即二元组（δ^1Φ，k1），（δ^2Φ，k2），那么有（c1δ^1Φ＋c2δ^2Φ，c1k1＋c2k2）δ^Φ在边界上满足条件，使分部积分中的边界项消失对时空中任意两个无交的闭子集c1，c2包含于m，对于a（δ^1Φ，k1），总能找到（δ^2Φ，k2），使（δ^1Φ，k1）=（δ^2Φ，k2），ax∈c1】
【但（δ^2Φ，k2）=0，ax∈c2第三个条件最为关键，它意味着任意的对称变换总可以分解成多个子集上的和，这刻画了局域性。】
【第一个条件对于全局变换也对，以后将看到第二个条件保证了变换定义的荷为0，这也是局域性的体现，即无穷远处的场不参与变换。整体变换总是改变无穷远处的场，因此它对应的荷不为0……】
【局域对称性δ^Φ∈wΦ包含于tΦf。这里记δ^∈tf，是一个切矢量场，可以定义切矢量场的李括号[δ^1，δ^2]Φ∈wΦ，因此局域对称性构成封闭的李代数g。由frobenius定理，所有局域对称性所张成的wΦ可积，可以定义积分子流形……】
如果此时徐云在场并且看到了这段内容，他估计会很感慨的拍一拍古兹密特的肩膀，说一声老哥俺理解你。
毕竟……
当初在看到这段推导的时候，徐云的下巴也差点被惊到了地下。
没错。
这段推导并不是初版论文的内容，而是赵忠尧等人补充的新成果：
当初的初版内容主要基于串列式加速器的首次启动数据，大概还有20％左右是需要后续实验填充的。
不久前。
在组织上批复了一批电能后，赵忠尧等人又进行了数次撞击实验。
而就在某次撞击实验中，他们发现了一个全新的现象。
也就是……
u（1）局域对称性。 ↑返回顶部↑