走进不科学 第1271节（3 / 4）
汤川秀树的人品再怎么差，他在学术上的成就还是不容忽视的。
例如陆光达此时的这个想法，没有引入汤川耦合……或者说介子概念还真不行。
因为按照正常理论解析。
原子内的介子不应该具有质量，否则介子质量的惯性运动会把原子结构搞散架，从而引发物理大厦的崩塌。
正是汤川耦合的存在，才让介子的这种情况可以得到解释：
介子在原子内部的时候，会作为点空间顺着八维原子的结构运动，脱离后可以独自获得质量。
想到这里。
赵忠尧便也有了思路。
是啊……
规范场隶属的是可规范场论。
根据数学定义。
某个概念只要是一种场论，那么它的拉格朗日量在某些类型的群的变换下是不变的。
因此如果把规范对称和自发破缺相结合……
那么规范场的纵向自由度或者横向自由度，就可能出现某些变化……
想着想着。
赵忠尧便再次拿起了笔。
这一次，他准备从最简单的一个场开始推导。
也就是……
su（1）的电磁场。
与之前一样。
赵忠尧先写下了一个拉格朗日量，这是几乎所有粒子物理推导过程中标准的第一步：
l=1／2（aΦ）^2－m^2Φ^2－mλΦ3－λ4Φ4＋m24λ。
接着考虑有两个分量的标量场：
Φ=[Φ1／Φ2]。
于是乎。
拉格朗日量就变成了l=1／2（aΦ）^2＋1／2m^2Φ2－λ4（Φ2）^2——这样的势看起来就和之前提到的铜火锅一样了。
又因为o（2）与u（1）是局域同构，所以u（1）对称性也是连续对称性。
“接着令Φ=12（Φ1＋iΦ2），则有ΦfΦ=12（Φ12＋Φ22），拉格朗日量变为：（6）l=aΦfaΦ＋m2ΦfΦ－λ（ΦfΦ）2，它在u（1）变换Φ→eiαΦ下不变，因此具有连续的u（1）对称性……”
“在通过极坐标的方式把Φ分成Φ=peiθ.拉格朗日量为l=（ap）2＋p2（aθ）2＋m2p2－λp4，真空期望是p=ν=m22λ，θ=0……做变换p→x＋ν……”
“拉格朗日量变成l=[（ax）2－2m2x2－4mλ2x3－λx4]＋m22λ（aθ）2＋（x2＋m2λx）（aθ）2……” ↑返回顶部↑
例如陆光达此时的这个想法，没有引入汤川耦合……或者说介子概念还真不行。
因为按照正常理论解析。
原子内的介子不应该具有质量，否则介子质量的惯性运动会把原子结构搞散架，从而引发物理大厦的崩塌。
正是汤川耦合的存在，才让介子的这种情况可以得到解释：
介子在原子内部的时候，会作为点空间顺着八维原子的结构运动，脱离后可以独自获得质量。
想到这里。
赵忠尧便也有了思路。
是啊……
规范场隶属的是可规范场论。
根据数学定义。
某个概念只要是一种场论，那么它的拉格朗日量在某些类型的群的变换下是不变的。
因此如果把规范对称和自发破缺相结合……
那么规范场的纵向自由度或者横向自由度，就可能出现某些变化……
想着想着。
赵忠尧便再次拿起了笔。
这一次，他准备从最简单的一个场开始推导。
也就是……
su（1）的电磁场。
与之前一样。
赵忠尧先写下了一个拉格朗日量，这是几乎所有粒子物理推导过程中标准的第一步：
l=1／2（aΦ）^2－m^2Φ^2－mλΦ3－λ4Φ4＋m24λ。
接着考虑有两个分量的标量场：
Φ=[Φ1／Φ2]。
于是乎。
拉格朗日量就变成了l=1／2（aΦ）^2＋1／2m^2Φ2－λ4（Φ2）^2——这样的势看起来就和之前提到的铜火锅一样了。
又因为o（2）与u（1）是局域同构，所以u（1）对称性也是连续对称性。
“接着令Φ=12（Φ1＋iΦ2），则有ΦfΦ=12（Φ12＋Φ22），拉格朗日量变为：（6）l=aΦfaΦ＋m2ΦfΦ－λ（ΦfΦ）2，它在u（1）变换Φ→eiαΦ下不变，因此具有连续的u（1）对称性……”
“在通过极坐标的方式把Φ分成Φ=peiθ.拉格朗日量为l=（ap）2＋p2（aθ）2＋m2p2－λp4，真空期望是p=ν=m22λ，θ=0……做变换p→x＋ν……”
“拉格朗日量变成l=[（ax）2－2m2x2－4mλ2x3－λx4]＋m22λ（aθ）2＋（x2＋m2λx）（aθ）2……” ↑返回顶部↑