走进不科学 第1069节（2 / 4）
设气球初始半径r，初始壁厚h.经过变形后半径为r，壁厚为h。
则最终式为：
p=2σhr=2λ－3σhr=2hr∑p=1nμp（λαp－3－λ－2αp－3）。
这一次。
现场更多人的脸上浮现出了明悟之色。
从这个公式不难看出。
体积元δl／rl处在公式中段的位置，也就是说不管什么x啦t啦ya啦之类的数值是多少，δl／r是不变的。
换而言之……
这个时候等式用具体数值两边都除以δl，再代入pv=nrt。
就会发现……
p=t／r会先减小，后增大。
写到这里。
徐云便放下了笔，双手一摊，对众人说道：
“如此一来，答案就很明显了。”
“随着气球体积的增大，内部的气压并不会一味的增大或者减小。”
“它的趋势是会先减小而后增加，这叫做极值点失稳。”
“在气压减小的时候，那我们吹气球就会比较费力。”
“等到它超过了极值点变成‘大气球’的时候，内部压强增大，吹起来自然就容易很多了——内部压强大，施加给橡胶的‘压力’就会更大一些嘛。”
由于有绷带的阻挡。
因此现场众人并没有发现，徐云在说这番话的时候，表情其实并没太多底气。
没办法。
这年头别说neo－hookean模型了，哪怕是varga模型都还没面世呢。
没有模型推导，后世赫赫有名的1.4半径比徐云其实是证明不出来的。
因此他只能另辟蹊径，用三参数自由度的角度来进行证明。
反正数值上都没啥毛病嘛……
而就在徐云解释完毕后。
整个学习小组现场先是沉默片刻，紧接着便骤然响起了一阵掌声。
啪啪啪——
众人的表情并不算激动，但原先眼中的质疑却消散了一大半。
取而代之的，则是善意与认同。 ↑返回顶部↑
则最终式为：
p=2σhr=2λ－3σhr=2hr∑p=1nμp（λαp－3－λ－2αp－3）。
这一次。
现场更多人的脸上浮现出了明悟之色。
从这个公式不难看出。
体积元δl／rl处在公式中段的位置，也就是说不管什么x啦t啦ya啦之类的数值是多少，δl／r是不变的。
换而言之……
这个时候等式用具体数值两边都除以δl，再代入pv=nrt。
就会发现……
p=t／r会先减小，后增大。
写到这里。
徐云便放下了笔，双手一摊，对众人说道：
“如此一来，答案就很明显了。”
“随着气球体积的增大，内部的气压并不会一味的增大或者减小。”
“它的趋势是会先减小而后增加，这叫做极值点失稳。”
“在气压减小的时候，那我们吹气球就会比较费力。”
“等到它超过了极值点变成‘大气球’的时候，内部压强增大，吹起来自然就容易很多了——内部压强大，施加给橡胶的‘压力’就会更大一些嘛。”
由于有绷带的阻挡。
因此现场众人并没有发现，徐云在说这番话的时候，表情其实并没太多底气。
没办法。
这年头别说neo－hookean模型了，哪怕是varga模型都还没面世呢。
没有模型推导，后世赫赫有名的1.4半径比徐云其实是证明不出来的。
因此他只能另辟蹊径，用三参数自由度的角度来进行证明。
反正数值上都没啥毛病嘛……
而就在徐云解释完毕后。
整个学习小组现场先是沉默片刻，紧接着便骤然响起了一阵掌声。
啪啪啪——
众人的表情并不算激动，但原先眼中的质疑却消散了一大半。
取而代之的，则是善意与认同。 ↑返回顶部↑