走进不科学 第839节（2 / 4）
不过在听到威腾的请求后。
希格斯还是很给面子的打起了精神，来到桌边拿起笔，认真的演算了起来。
威腾他们的失误主要在于丢失了部分简并信息，基础数据上倒是没多大问题。
因此很快。
希格斯便写下了一个全新的组态：
l，（2s＋1），j
ab=re[aei（wt＋α）bei（wt＋β）]=abcos（2wt＋α＋β）
[t，k]=meshgrid（tvector，1：n）
（ab）=t1∫0tabdt=21abcos（α＋β）=re[21aeiαbe－iβ]=21re[ab＊]
第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）
随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：
“咦……如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了……”
动量空间的等能面。
也就是所谓的费米面。
费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。
比如半导体。
半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。
对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。
同时根据粒子数，就能确定费米面。
不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。
电子对应λ=h/p，所以在导体中形成驻波。
接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波矢量值。
所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。
目前所有的微粒都具备波粒二象性，即便是是‘冥王星’粒子也不例外。
所以想要界定‘冥王星’粒子的费米面，也就是锁定它占据态与未占据态的分界区域，并不是一件容易的事儿。
当然了。
在很多时候，困难和回报是等价的。
如果希格斯纠正的框架是【定位系统】和【声呐】。
那么‘冥王星’粒子在动量空间的等能面，就相当于捕鱼的大渔网。
航行方位和鱼群位置是捕鱼的基础，想要真的把鱼捞上来，没有渔网可是不行的一一这句话其实反过来说更符合现在的情景。 ↑返回顶部↑
希格斯还是很给面子的打起了精神，来到桌边拿起笔，认真的演算了起来。
威腾他们的失误主要在于丢失了部分简并信息，基础数据上倒是没多大问题。
因此很快。
希格斯便写下了一个全新的组态：
l，（2s＋1），j
ab=re[aei（wt＋α）bei（wt＋β）]=abcos（2wt＋α＋β）
[t，k]=meshgrid（tvector，1：n）
（ab）=t1∫0tabdt=21abcos（α＋β）=re[21aeiαbe－iβ]=21re[ab＊]
第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）
随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：
“咦……如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了……”
动量空间的等能面。
也就是所谓的费米面。
费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。
比如半导体。
半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。
对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。
同时根据粒子数，就能确定费米面。
不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。
电子对应λ=h/p，所以在导体中形成驻波。
接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波矢量值。
所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。
目前所有的微粒都具备波粒二象性，即便是是‘冥王星’粒子也不例外。
所以想要界定‘冥王星’粒子的费米面，也就是锁定它占据态与未占据态的分界区域，并不是一件容易的事儿。
当然了。
在很多时候，困难和回报是等价的。
如果希格斯纠正的框架是【定位系统】和【声呐】。
那么‘冥王星’粒子在动量空间的等能面，就相当于捕鱼的大渔网。
航行方位和鱼群位置是捕鱼的基础，想要真的把鱼捞上来，没有渔网可是不行的一一这句话其实反过来说更符合现在的情景。 ↑返回顶部↑